магнитный решетка
REFERAT.SU рефераты о технологиях Измерение магнитострикции ферромагнетика с помощью тензодатчика новые технологии производства центр работ строительства педагогические социальные образования обработки строительные интернет новые оборудование бизнес продаж ремонт создания
добавить в избранное | реклама
на сайте | написать нам
Referat.su - элитный банк рефератов. Самые новые магнитный решетка лучшие рефераты на отлично, магнитный решетка также
шпаргалки для студентов магнитный решетка школьников, курсовые, дипломы,
рефераты по экономике, философии, экономике, экологии, географии,
биологии, психологии, химии. Поиск рефератов, сочинения, готовые домашние задания.
ЗАПОМНИТЬ РЕФЕРАТ.su
рефераты
поиск рефератов
еще рефераты
сочинения
готовые д/з
рефераты на заказ
челябинск
дипломы на заказ
Эксклюзивные майки! Такую
должен иметь каждый!
Comedy приколы (SUKA)
Игры
Эротика
Автомобили
Превед - Медвед
Comedy Club
Авто логотипы
South Park
Мотоциклы
Футбол 2006
Футбол 2008
СССР магнитный решетка Партия
Знаки зодиака
Фабрика звезд 6
Олимпийские игры
Знаминитые личности
Прикольные картинки
Прикольные надписи
Армейские приколы
Иероглифы
Зайцев.Нет
LineAge II
Comedy приколы
ВСЕ РЕФЕРАТЫ НА 4 CD!!! САМАЯ БОЛЬШАЯ КОЛЛЕКЦИЯ РУНЕТА!
www.Referatik.Ru
- Дипломы,
Курсовые магнитный решетка Рефераты на Заказ !
Без предоплаты, Индивидуально магнитный решетка Не Интернет!
Тел 223-11-00 с 11 до 18 ч. Подробнее
рефераты о технологияхИзмерение магнитострикции ферромагнетика с помощью тензодатчика
скачать реферат
Удмуртский Государственный Университет
Кафедра Физики Твердого Тела
Лабораторная работа № 4
Измерение магнитострикции ферромагнетика
с помощью тензодатчика
г. Ижевск
Бреган Андрей гр.18-31 1998 год.
Цель работы: определение продольной магнитострикции никеля в зависимости от амплитуды напряженности магнитного поля.
Теория.
§ 1 Введение
Данная работа посвящена изучению поведедения ферромагнетиков в магнитном поле.
Хотя магнитное взаимодействие является малой поправкой к электрическим обменным силам, обусловливающим самопроизвольную намагниченность, тем не менее, они играют решающую роль во всем сложном комплексе явлений технического намагничивания. Поэтому выяснение физической природы магнитного взаимодействия в ферромагнетиках имеет не только теоретическое значение, но необходимо магнитный решетка для ясного понимания механизма тех физических процессов, которые обусловливают всю практическую ценность явления ферромагнетизма.
Напомним, что ферромагнетиками называются вещества, в которых магнитные моменты ориентированы вдоль выделенного направления.
Монокристаллы ферромагнетиков анизотропны в магнитном отношении. В качестве примера магнитокристаллической анизотропии на рис.1 приведены кривые намагничивания I(Н) монокристалла кобальта, снятые вдоль гексагональной оси (ось с) магнитный решетка перпендикулярно к ней (ось а). Как видно из рисунка, если магнитное поле H || c, то достаточно приложить поле в несколько сот эрстед для того, чтобы намагнитить кристалл до насыщения. При Н с насыщение достигается только при Н 104 Э.
Наиболее резко магнитная анизотропия, проявляется в кристаллах гексагональной симметрии (Со, Tb, Dy). Из анализа кривых I(Н), снятых по различным кристаллографическим направлениям, следует, что в ферромагнитных монокристаллах существуют направления, называемые «осями легкого намагничивания» (ОЛН), магнитный решетка направления, называемые «осями трудного намагничивания» (ОТН).
Известно, что минимум свободной энергии магнитокристаллической анизотропии достигается, когда намагниченность ориентирована вдоль ОЛН. Для поворота Is из этих направлений требуется затрата определенной работы, которая приводит к росту энергии магнитной или магнитокристаллической анизотропии. Энергией магнитокристаллической анизотропии называют ту часть энергии кристалла, которая зависит от ориентации вектора намагниченности относительно кристаллографических осей.
Рис.1. Кривые намагничивания I(Н) монокристалла кобальта, снятые
вдоль гексагональной оси (ось с) магнитный решетка перпендикулярно к ней (ось а).
В случае кобальта эта энергия минимальна, если намагниченность направлена вдоль оси с (при комнатной температуре). При вращении намагниченности Is от оси с энергия анизотропии увеличивается с увеличением угла между осью c магнитный решетка направлением Is, достигает максимума при =90°, т. е. при Is с, магнитный решетка затем уменьшается до первоначального значения при =180°.
§ 2. Спонтанная магнитострикция магнитный решетка ее вклад в магнитную анизотропию
При возможных изменениях ориентации самопроизвольной намагниченности в кристалле изменяются равновесные расстояния между узламирешетки. Поэтому возникают самопроизвольные магнитострикционныедеформации. т.е.
Опр. При перемагничивании ферромагнетика имеет место магнитное взаимодействие элекектронов, которое влияет на межатомное расстояние, вызывая деформацию кристаллической решетки, что сопровождается изменением линейных размеров тела магнитный решетка появлением соответствующей магнитоупругой энергии. Это явление называется магнитострикцией.
В частном случае кубического кристалла в отсутствие внешних напряжений свободная энергия магнитного магнитный решетка упругого взаимодействия (с точностью до шестых степеней в направляющих косинусах вектора Is магнитный решетка вторых степеней тензора магнитострикционных напряжений), равна сумме энергии магнитокристаллической анизотропии fa, упругой энергии fупр магнитный решетка магнитоупругой энергии fму:
fa(i ,ei j)= fa(i ,ei j)+ fупр.(i ,ei j)+ fму. (i ,ei j) (1)
1) Можно феноменологическим путем получить выражение плотности fa энергии магнитной анизотропии, раскладывая эту энергию в ряд по степеням направляющих косинусов вектора намагниченности i относительно осей симметрии кристалла. Сначала найдем выражение fa для кобальта, имеющего гексагональную решетку с ОЛН - с, для которого i = = cos (Is,с) = cos . Для гексагональной решетки, обладающей центром симметрии, операция замены на - должна оставлять энергию инвариантной относительно такого преобразования симметрии. Следовательно, в разложении останутся только члены с четными степенями а, т. е.
fa=K12 + K24 + ...... (2)
где K12 магнитный решетка K24 магнитный решетка т. д. - параметры магнитной анизотропии; fa чаще записывают в следующем виде:
fa = K1 sin2+ K2 sin4+..., (3)
где K1 магнитный решетка K2 называют 1-й магнитный решетка 2-й константами магнитной анизотропии. Энергия анизотропии кристаллов гексагональной системы в общем случае должна зависеть от азимута . Но эта зависимость является очень слабой, магнитный решетка ею обычно пренебрегают. Для кубических кристаллов, таких как Fe, Ni, энергия анизотропии выражается в функции направляющих косинусов (1, 2, 3) намагниченности Is относительно трех ребер куба:
(1=cos(Is, [100]); 2=cos(Is, [010]); 3=соs(Is, [001]). (4)
Энергия анизотропии должна быть такой функцией 1 , 2 , 3, которая оставалась бы инвариантной при преобразованиях симметрии кубического кристалла.
В кубическом кристалле плоскости типа [100] являются плоскостями симметрии. Зеркальное отражение вектора Is в такой плоскости должно оставлять функцию fa(1, 2, 3) инвариантной. Отражение, например, в плоскости (100) заменяет 1 на - 1,оставляя 2 магнитный решетка 3 неизменными. Аналогично зеркальное отражение в плоскостях (010) магнитный решетка (001) изменяет знаки соответственно у 2 магнитный решетка 3. Следовательно, функция fa(1, 2,3) должна быть инвариантной относительно преобразований
i - i ( i = 1,2,3) (5)
Кубический кристалл имеет также плоскости симметрии типа {110}. Отражение в этих плоскостях соответствует преобразованиям
i - j ( i j = 1,2,3) (6)
Первым членом разложения энергии анизотропии кубического кристалла по степеням 1 , 2 , 3, удовлетворяющим требованиям симметрии (5,6), является 21 + 22 + 23 , но этот член разложения всегда равен единице и, следовательно, не описывает эффекта анизотропии. Следующий член (четвертого порядка относительно i), 41 + 42 + 43 может быть приведен к виду
41 + 42 + 43 = 1- 2(2122+2223+2123) (7)
так как (21 + 22 + 23)2 = 1. Далее, член шестого порядка приводится к виду
61 + 62 + 63 = 1- 3(2122+2223+2123)+3212223 (8)
так как (21 + 22 + 23)3 = 1.
Энергия анизотропии на единицу объема кубического кристалла с точностью до членов шестого порядка относительно i представляется в виде линейной комбинации
fa=K1(2122+2223+2123)+K2212223 (9)
Часто членом K2212223, который обычно меньше первого члена в (9), пренебрегают. Тогда:
fa=K1(2122+2223+2123)
Текущая страница: 1
Листать страницы : 1
2
3
4
5
free mp3 music
разделы
магнитный решетка